Rešavač Young-Laplace-ove jednačine: Izračunavanje razlike pritiska na zakrivljenim interfejsima

Uvod

Young-Laplace-ova jednačina je osnovna formula u mehanici fluida koja opisuje razliku pritiska na zakrivljenom interfejsu između dva fluida, kao što su interfejs tečnosti i gasa ili tečnosti i tečnosti. Ova razlika pritiska nastaje zbog površinske napetosti i zakrivljenosti interfejsa. Naš Rešavač Young-Laplace-ove jednačine pruža jednostavan i tačan način za izračunavanje ove razlike pritiska unosom površinske napetosti i glavnih poluprečnika zakrivljenosti. Bilo da proučavate kapljice, mehuriće, kapilarno delovanje ili druge površinske fenomene, ovaj alat nudi brza rešenja za složene probleme površinske napetosti.

Jednačina, nazvana po Tomasu Youngu i Pjer-Simonu Laplasu koji su je razvili u ranoj 19. veku, je ključna u brojnim naučnim i inženjerskim primenama, od mikrofluidike i nauke o materijalima do bioloških sistema i industrijskih procesa. Razumevanjem odnosa između površinske napetosti, zakrivljenosti i razlike pritiska, istraživači i inženjeri mogu bolje dizajnirati i analizirati sisteme koji uključuju tečne interfejse.

Objašnjenje Young-Laplace-ove jednačine

Formula

Young-Laplace-ova jednačina povezuje razliku pritiska na tečnom interfejsu sa površinskom napetosti i glavnim poluprečnicima zakrivljenosti:

$\Delta P = \gamma \left( \frac{1}{R_1} + \frac{1}{R_2} \right)$

Gde:

$\Delta P$ je razlika pritiska na interfejsu (Pa)
$\gamma$ je površinska napetost (N/m)
$R_1$ i $R_2$ su glavni poluprečnici zakrivljenosti (m)

Za sferni interfejs (kao što je kapljica ili mehurić), gde je $R_1 = R_2 = R$ , jednačina se pojednostavljuje na:

$\Delta P = \frac{2\gamma}{R}$

Objašnjenje varijabli

Površinska napetost ( $\gamma$ ):
- Mereno u njutnima po metru (N/m) ili ekvivalentno u džulima po kvadratnom metru (J/m²)
- Predstavlja energiju potrebnu za povećanje površine tečnosti za jednu jedinicu
- Varira sa temperaturom i specifičnim tečnostima
- Uobičajene vrednosti:
  - Voda na 20°C: 0.072 N/m
  - Etanol na 20°C: 0.022 N/m
  - Živa na 20°C: 0.485 N/m
Glavni poluprečnici zakrivljenosti ( $R_1$ i $R_2$ ):
- Mereno u metrima (m)
- Predstavljaju poluprečnike dva perpendikularna kruga koja najbolje odgovaraju zakrivljenosti u tački na površini
- Pozitivne vrednosti označavaju centre zakrivljenosti na strani prema kojoj normalna linija pokazuje
- Negativne vrednosti označavaju centre zakrivljenosti na suprotnoj strani
Razlika pritiska ( $\Delta P$ ):
- Mereno u paskalima (Pa)
- Predstavlja razliku u pritisku između konveksne i konkavne strane interfejsa
- Po konvenciji, $\Delta P = P_{inside} - P_{outside}$ za zatvorene površine poput kapljica ili mehurića

Konvencija o znaku

Konvencija o znaku za Young-Laplace-ovu jednačinu je važna:

Za konveksnu površinu (poput spoljašnjosti kapljice), poluprečnici su pozitivni
Za konkavnu površinu (poput unutrašnjosti mehurića), poluprečnici su negativni
Pritisak je uvek viši na konkavnoj strani interfejsa

Granice slučajeva i posebna razmatranja

Ravna površina: Kada bilo koji poluprečnik teži beskonačnosti, njegov doprinos razlici pritiska teži nuli. Za potpuno ravnu površinu ( $R_1 = R_2 = \infty$ ), $\Delta P = 0$ .
Cilindrična površina: Za cilindričnu površinu (poput tečnosti u kapilarnoj cevi), jedan poluprečnik je konačan ( $R_1$ ) dok je drugi beskonačan ( $R_2 = \infty$ ), što daje $\Delta P = \gamma/R_1$ .
Veoma mali poluprečnici: Na mikroskopskim razmerama (npr. nanokapljice), dodatni efekti poput napetosti na kontaktnoj liniji mogu postati značajni, a klasična Young-Laplace-ova jednačina može zahtevati modifikaciju.
Uticaji temperature: Površinska napetost obično opada sa povećanjem temperature, što utiče na razliku pritiska. U blizini kritične tačke, površinska napetost teži nuli.
Surfactanti: Prisutnost surfaktanata smanjuje površinsku napetost i tako smanjuje razliku pritiska na interfejsu.

Kako koristiti Rešavač Young-Laplace-ove jednačine

Naš kalkulator pruža jednostavan način za određivanje razlike pritiska na zakrivljenim tečnim interfejsima. Pratite ove korake da biste dobili tačne rezultate:

Vodič korak po korak

Unesite površinsku napetost ( $\gamma$ ):
- Unesite vrednost površinske napetosti u N/m
- Podrazumevana vrednost je 0.072 N/m (voda na 25°C)
- Za druge tečnosti, konsultujte standardne tabele ili eksperimentalne podatke
Unesite prvi glavni poluprečnik zakrivljenosti ( $R_1$ ):
- Unesite prvi poluprečnik u metrima
- Za sferne interfejse, to će biti poluprečnik sfere
- Za cilindrične interfejse, to će biti poluprečnik cilindra
Unesite drugi glavni poluprečnik zakrivljenosti ( $R_2$ ):
- Unesite drugi poluprečnik u metrima
- Za sferne interfejse, to će biti isto kao $R_1$
- Za cilindrične interfejse, koristite veoma veliku vrednost ili beskonačnost
Pogledajte rezultat:
- Kalkulator automatski izračunava razliku pritiska
- Rezultati se prikazuju u paskalima (Pa)
- Vizualizacija se ažurira da odražava vaše unose
Kopirajte ili podelite rezultate:
- Koristite dugme "Kopiraj rezultat" da kopirate izračunatu vrednost u svoj međuspremnik
- Korisno za uključivanje u izveštaje, radove ili dalja izračunavanja

Saveti za tačne proračune

Koristite konzistentne jedinice: Osigurajte da su sve merenja u SI jedinicama (N/m za površinsku napetost, m za poluprečnike)
Razmotrite temperaturu: Površinska napetost varira sa temperaturom, pa koristite vrednosti koje su prikladne za vaše uslove
Proverite svoje poluprečnike: Zapamtite da oba poluprečnika moraju biti pozitivna za konveksne površine i negativna za konkavne površine
Za sferne interfejse: Postavite oba poluprečnika na istu vrednost
Za cilindrične interfejse: Postavite jedan poluprečnik na poluprečnik cilindra, a drugi na veoma veliku vrednost

Upotreba Young-Laplace-ove jednačine

Young-Laplace-ova jednačina ima brojne primene u različitim naučnim i inženjerskim oblastima:

1. Analiza kapljica i mehurića

Jednačina je osnovna za razumevanje ponašanja kapljica i mehurića. Objašnjava zašto manje kapljice imaju viši unutrašnji pritisak, što pokreće procese poput:

Ostwaldovo zrenje: Manje kapljice u emulziji se smanjuju dok se veće povećavaju zbog razlika pritiska
Stabilnost mehurića: Predviđanje stabilnosti sistema pene i mehurića
Inkjet štampanje: Kontrolisanje formiranja i depozicije kapljica u preciznom štampanju

2. Kapilarno delovanje

Young-Laplace-ova jednačina pomaže da se objasni i kvantifikuje kapilarno uzdizanje ili depresiju:

Upijanje u poroznim materijalima: Predviđanje transporta fluida u tekstilu, papiru i tlu
Mikrofluidički uređaji: Dizajniranje kanala i spojeva za preciznu kontrolu fluida
Fiziologija biljaka: Razumevanje transporta vode u biljnim tkivima

3. Biomedicinske primene

U medicini i biologiji, jednačina se koristi za:

Funkciju plućnog surfaktanta: Analiziranje površinske napetosti alveola i mehanike disanja
Mehanika ćelijske membrane: Proučavanje oblika i deformacije ćelija
Sistemi za isporuku lekova: Dizajniranje mikrokapsula i vezikula za kontrolisano oslobađanje

4. Nauka o materijalima

Primene u razvoju materijala uključuju:

Merenja kontaktnog ugla: Utvrđivanje površinskih svojstava i vlažnosti
Stabilnost tankih filmova: Predviđanje pucanja i formiranje obrazaca u tečnim filmovima
Tehnologija nanomehurića: Razvijanje aplikacija za površinski vezane nanomehuriće

5. Industrijski procesi

Mnoge industrijske primene oslanjaju se na razumevanje razlika pritiska na interfejsima:

Poboljšano vađenje nafte: Optimizacija formulacija surfaktanata za vađenje nafte
Proizvodnja pene: Kontrolisanje raspodele veličine mehurića u penama
Tehnologije premazivanja: Osiguravanje ravnomernog depozita tečnog filma

Praktičan primer: Izračunavanje Laplace-ovog pritiska u kapljici vode

Razmotrite sfernu kapljicu vode sa poluprečnikom od 1 mm na 20°C:

Površinska napetost vode: $\gamma = 0.072$ N/m
Poluprečnik: $R = 0.001$ m
Koristeći pojednostavljenu jednačinu za sferne interfejse: $\Delta P = \frac{2\gamma}{R}$
$\Delta P = \frac{2 \times 0.072}{0.001} = 144$ Pa

To znači da je pritisak unutar kapljice 144 Pa viši od pritiska u okolnom vazduhu.

Alternativne metode za Young-Laplace-ovu jednačinu

Iako je Young-Laplace-ova jednačina osnovna, postoje alternativni pristupi i proširenja za specifične situacije:

Kelvinova jednačina: Povezuje parni pritisak preko zakrivljene tečne površine sa onim preko ravne površine, korisna za proučavanje kondenzacije i isparavanja.
Gibbs-Thomsonov efekat: Opisuje kako veličina čestica utiče na rastvorljivost, tačku topljenja i druge termodinamičke osobine.
Helfrichov model: Proširuje analizu na elastične membrane poput bioloških membrana, uključujući savijenu krutost.
Numeričke simulacije: Za složene geometrije, računarske metode poput Volumena tečnosti (VOF) ili metoda nivoa skupa mogu biti prikladnije od analitičkih rešenja.
Molekularna dinamika: Na veoma malim razmerama (nanometri), pretpostavke kontinuiteta se urušavaju, a simulacije molekularne dinamike pružaju tačnije rezultate.

Istorija Young-Laplace-ove jednačine

Razvoj Young-Laplace-ove jednačine predstavlja značajnu prekretnicu u razumevanju površinskih fenomena i kapilariteta.

Rane posmatranja i teorije

Proučavanje kapilarnog delovanja datira još iz antičkih vremena, ali sistematska naučna istraživanja započela su u periodu renesanse:

Leonardo da Vinči (15. vek): Napravio detaljna posmatranja kapilarnog uzdizanja u tankim cevima
Francis Hauksbee (rani 18. vek): Sproveo kvantitativne eksperimente o kapilarnom uzdizanju
James Jurin (1718): Formulisao "Jurinov zakon" koji povezuje visinu kapilarnog uzdizanja sa prečnikom cevi

Razvoj jednačine

Jednačina kakvu danas poznajemo proizašla je iz rada dva naučnika koji su radili nezavisno:

Tomas Young (1805): Objavio "Esej o koheziji fluida" u Filozofskim transakcijama Kraljevske društvene, uvodeći koncept površinske napetosti i njen odnos prema razlikama pritiska na zakrivljenim interfejsima.
Pjer-Simon Laplas (1806): U svom monumentalnom delu "Mécanique Céleste," Laplas je razvio matematički okvir za kapilarno delovanje, izvodeći jednačinu koja povezuje razliku pritiska sa zakrivljenostima površine.

Kombinacija Youngovih fizičkih uvida i Laplasove matematičke rigoroznosti dovela je do onoga što sada nazivamo Young-Laplace-ovom jednačinom.

Usavršavanja i proširenja

Tokom narednih vekova, jednačina je usavršavana i proširivana:

Karl Fridrih Gaus (1830): Pruža varijacioni pristup kapilaritetu, pokazujući da tečne površine usvajaju oblike koji minimiziraju ukupnu energiju
Žozef Plateau (sredina 19. veka): Sproveo opsežna istraživanja o sapunicama, verifikujući predikcije Young-Laplace-ove jednačine
Lord Rejli (kraj 19. veka): Primeniće jednačinu za proučavanje stabilnosti tečnih mlazova i formiranje kapljica
Moderna era (20.-21. vek): Razvoj računarskih metoda za rešavanje jednačine za složene geometrije i uključivanje dodatnih efekata poput gravitacije, električnih polja i surfaktanata

Danas, Young-Laplace-ova jednačina ostaje kamen temeljac interfejsne nauke, neprekidno pronalazeći nove primene kako tehnologija napreduje u mikro i nano razmerama.

Primeri koda

Evo implementacija Young-Laplace-ove jednačine u različitim programskim jezicima:

1' Excel formula for Young-Laplace equation (spherical interface)
2=2*B2/C2
3
4' Where:
5' B2 contains the surface tension in N/m
6' C2 contains the radius in m
7' Result is in Pa
8
9' For general case with two principal radii:
10=B2*(1/C2+1/D2)
11
12' Where:
13' B2 contains the surface tension in N/m
14' C2 contains the first radius in m
15' D2 contains the second radius in m
16

1def young_laplace_pressure(surface_tension, radius1, radius2):
2    """
3    Calculate pressure difference using the Young-Laplace equation.
4    
5    Parameters:
6    surface_tension (float): Surface tension in N/m
7    radius1 (float): First principal radius of curvature in m
8    radius2 (float): Second principal radius of curvature in m
9    
10    Returns:
11    float: Pressure difference in Pa
12    """
13    if radius1 == 0 or radius2 == 0:
14        raise ValueError("Radii must be non-zero")
15    
16    return surface_tension * (1/radius1 + 1/radius2)
17
18# Example for a spherical water droplet
19surface_tension_water = 0.072  # N/m at 20°C
20droplet_radius = 0.001  # 1 mm in meters
21
22# For a sphere, both radii are equal
23pressure_diff = young_laplace_pressure(surface_tension_water, droplet_radius, droplet_radius)
24print(f"Pressure difference: {pressure_diff:.2f} Pa")
25

1/**
2 * Calculate pressure difference using the Young-Laplace equation
3 * @param {number} surfaceTension - Surface tension in N/m
4 * @param {number} radius1 - First principal radius of curvature in m
5 * @param {number} radius2 - Second principal radius of curvature in m
6 * @returns {number} Pressure difference in Pa
7 */
8function youngLaplacePressure(surfaceTension, radius1, radius2) {
9  if (radius1 === 0 || radius2 === 0) {
10    throw new Error("Radii must be non-zero");
11  }
12  
13  return surfaceTension * (1/radius1 + 1/radius2);
14}
15
16// Example for a water-air interface in a capillary tube
17const surfaceTensionWater = 0.072; // N/m at 20°C
18const tubeRadius = 0.0005; // 0.5 mm in meters
19// For a cylindrical surface, one radius is the tube radius, the other is infinite
20const infiniteRadius = Number.MAX_VALUE;
21
22const pressureDiff = youngLaplacePressure(surfaceTensionWater, tubeRadius, infiniteRadius);
23console.log(`Pressure difference: ${pressureDiff.toFixed(2)} Pa`);
24

1public class YoungLaplaceCalculator {
2    /**
3     * Calculate pressure difference using the Young-Laplace equation
4     * 
5     * @param surfaceTension Surface tension in N/m
6     * @param radius1 First principal radius of curvature in m
7     * @param radius2 Second principal radius of curvature in m
8     * @return Pressure difference in Pa
9     */
10    public static double calculatePressureDifference(double surfaceTension, double radius1, double radius2) {
11        if (radius1 == 0 || radius2 == 0) {
12            throw new IllegalArgumentException("Radii must be non-zero");
13        }
14        
15        return surfaceTension * (1/radius1 + 1/radius2);
16    }
17    
18    public static void main(String[] args) {
19        // Example for a soap bubble
20        double surfaceTensionSoap = 0.025; // N/m
21        double bubbleRadius = 0.01; // 1 cm in meters
22        
23        // For a spherical bubble, both radii are equal
24        // Note: For a soap bubble, there are two interfaces (inner and outer),
25        // so we multiply by 2
26        double pressureDiff = 2 * calculatePressureDifference(surfaceTensionSoap, bubbleRadius, bubbleRadius);
27        
28        System.out.printf("Pressure difference across soap bubble: %.2f Pa%n", pressureDiff);
29    }
30}
31

1function deltaP = youngLaplacePressure(surfaceTension, radius1, radius2)
2    % Calculate pressure difference using the Young-Laplace equation
3    %
4    % Inputs:
5    %   surfaceTension - Surface tension in N/m
6    %   radius1 - First principal radius of curvature in m
7    %   radius2 - Second principal radius of curvature in m
8    %
9    % Output:
10    %   deltaP - Pressure difference in Pa
11    
12    if radius1 == 0 || radius2 == 0
13        error('Radii must be non-zero');
14    end
15    
16    deltaP = surfaceTension * (1/radius1 + 1/radius2);
17end
18
19% Example script to calculate and plot pressure vs. radius for water droplets
20surfaceTension = 0.072; % N/m for water at 20°C
21radii = logspace(-6, -2, 100); % Radii from 1 µm to 1 cm
22pressures = zeros(size(radii));
23
24for i = 1:length(radii)
25    % For spherical droplets, both principal radii are equal
26    pressures(i) = youngLaplacePressure(surfaceTension, radii(i), radii(i));
27end
28
29% Create log-log plot
30loglog(radii, pressures, 'LineWidth', 2);
31grid on;
32xlabel('Poluprečnik kapljice (m)');
33ylabel('Razlika pritiska (Pa)');
34title('Young-Laplace pritisak vs. veličina kapljice za vodu');
35

1#include <iostream>
2#include <stdexcept>
3#include <cmath>
4#include <iomanip>
5
6/**
7 * Calculate pressure difference using the Young-Laplace equation
8 * 
9 * @param surfaceTension Surface tension in N/m
10 * @param radius1 First principal radius of curvature in m
11 * @param radius2 Second principal radius of curvature in m
12 * @return Pressure difference in Pa
13 */
14double youngLaplacePressure(double surfaceTension, double radius1, double radius2) {
15    if (radius1 == 0.0 || radius2 == 0.0) {
16        throw std::invalid_argument("Radii must be non-zero");
17    }
18    
19    return surfaceTension * (1.0/radius1 + 1.0/radius2);
20}
21
22int main() {
23    try {
24        // Example for a mercury droplet
25        double surfaceTensionMercury = 0.485; // N/m at 20°C
26        double dropletRadius = 0.002; // 2 mm in meters
27        
28        // For a spherical droplet, both radii are equal
29        double pressureDiff = youngLaplacePressure(surfaceTensionMercury, dropletRadius, dropletRadius);
30        
31        std::cout << "Razlika pritiska unutar kapljice žive: " 
32                  << std::fixed << std::setprecision(2) << pressureDiff 
33                  << " Pa" << std::endl;
34                  
35        // Example for a cylindrical interface (like in a capillary tube)
36        double tubeRadius = 0.0001; // 0.1 mm
37        double infiniteRadius = std::numeric_limits<double>::max();
38        
39        double capillaryPressure = youngLaplacePressure(surfaceTensionMercury, tubeRadius, infiniteRadius);
40        
41        std::cout << "Razlika pritiska u kapilarnoj cevi žive: " 
42                  << std::fixed << std::setprecision(2) << capillaryPressure 
43                  << " Pa" << std::endl;
44    }
45    catch (const std::exception& e) {
46        std::cerr << "Greška: " << e.what() << std::endl;
47        return 1;
48    }
49    
50    return 0;
51}
52

1#' Calculate pressure difference using the Young-Laplace equation
2#'
3#' @param surface_tension Surface tension in N/m
4#' @param radius1 First principal radius of curvature in m
5#' @param radius2 Second principal radius of curvature in m
6#' @return Pressure difference in Pa
7#' @examples
8#' young_laplace_pressure(0.072, 0.001, 0.001)
9young_laplace_pressure <- function(surface_tension, radius1, radius2) {
10  if (radius1 == 0 || radius2 == 0) {
11    stop("Radii must be non-zero")
12  }
13  
14  return(surface_tension * (1/radius1 + 1/radius2))
15}
16
17# Primer: Uporedite razlike pritiska za različite tečnosti sa istom geometrijom
18tečnosti <- data.frame(
19  ime = c("Voda", "Etanol", "Živa", "Benzen", "Plazma krvi"),
20  površinska_napetost = c(0.072, 0.022, 0.485, 0.029, 0.058)
21)
22
23# Izračunajte pritisak za sfernu kapljicu poluprečnika 1 mm
24poluprečnik_kapljice <- 0.001 # m
25tečnosti$pritisak <- sapply(tečnosti$površinska_napetost, function(st) {
26  young_laplace_pressure(st, poluprečnik_kapljice, poluprečnik_kapljice)
27})
28
29# Napravite stubasti grafikon
30barplot(tečnosti$pritisak, names.arg = tečnosti$ime, 
31        ylab = "Razlika pritiska (Pa)",
32        main = "Laplace-ov pritisak za kapljice različitih tečnosti od 1 mm",
33        col = "svetloplava")
34
35# Ispis rezultata
36print(tečnosti[, c("ime", "površinska_napetost", "pritisak")])
37

Često postavljana pitanja

Čemu služi Young-Laplace-ova jednačina?

Young-Laplace-ova jednačina se koristi za izračunavanje razlike pritiska na zakrivljenom tečnom interfejsu zbog površinske napetosti. Ključna je za razumevanje fenomena kao što su kapilarno delovanje, formiranje kapljica, stabilnost mehurića i razne mikrofluidičke primene. Jednačina pomaže inženjerima i naučnicima da dizajniraju sisteme koji uključuju tečne interfejse i predviđaju kako će se ponašati pod različitim uslovima.

Zašto je pritisak viši unutar manjih kapljica?

Manje kapljice imaju viši unutrašnji pritisak zbog svoje veće zakrivljenosti. Prema Young-Laplace-ovoj jednačini, razlika pritiska je obrnuto proporcionalna poluprečniku zakrivljenosti. Kako se poluprečnik smanjuje, zakrivljenost (1/R) se povećava, što rezultira višom razlikom pritiska. To objašnjava zašto manje kapljice vode brže isparavaju od većih i zašto se manje mehuriće u peni smanjuju dok se veći povećavaju.

Kako temperatura utiče na Young-Laplace-ovu jednačinu?

Temperatura prvenstveno utiče na Young-Laplace-ovu jednačinu kroz njen uticaj na površinsku napetost. Za većinu tečnosti, površinska napetost opada približno linearno sa povećanjem temperature. To znači da će razlika pritiska na zakrivljenom interfejsu takođe opadati kako temperatura raste, pod uslovom da geometrija ostane konstantna. U blizini kritične tačke fluida, površinska napetost teži nuli, a Young-Laplace-ov efekat postaje zanemarljiv.

Može li se Young-Laplace-ova jednačina primeniti na ne-sferne površine?

Da, opšti oblik Young-Laplace-ove jednačine se primenjuje na bilo koji zakrivljeni interfejs, ne samo na sferne. Jednačina koristi dva glavna poluprečnika zakrivljenosti, koji mogu biti različiti za ne-sferne površine. Za složene geometrije, ovi poluprečnici mogu varirati od tačke do tačke duž površine, što zahteva sofisticiranije matematičko tretiranje ili numeričke metode za rešavanje celokupnog oblika interfejsa.

Kakva je veza između Young-Laplace-ove jednačine i kapilarno uzdizanje?

Young-Laplace-ova jednačina direktno objašnjava kapilarno uzdizanje. U uskoj cevi, zakrivljeni meniskus stvara razliku pritiska prema Young-Laplace-ovoj jednačini. Ova razlika pritiska pokreće tečnost naviše protiv gravitacije dok se ne postigne ravnoteža. Visina kapilarnog uzdizanja može se izvesti postavljanjem razlike pritiska iz Young-Laplace-ove jednačine jednako hidrostatickom pritisku podignutog stuba tečnosti (ρgh), što rezultira poznatom formulom h = 2γcosθ/(ρgr).

Koliko je tačna Young-Laplace-ova jednačina na veoma malim razmerama?

Young-Laplace-ova jednačina je generalno tačna do mikroskopskih razmera (mikrometri), ali na nanorazmerama, dodatni efekti postaju značajni. Ovi efekti uključuju napetost na kontaktnoj liniji (na tri faze), pritisak razdvajanja (u tankim filmovima) i molekulske interakcije. Na ovim razmerama, pretpostavka kontinuiteta počinje da se urušava, i klasična Young-Laplace-ova jednačina može zahtevati korektivne članove ili zamenu molekularno-dinamičkim pristupima.

Koja je razlika između Young-Laplace-ove i Young-ove jednačine?

Iako su povezane, ove jednačine opisuju različite aspekte tečnih interfejsa. Young-Laplace-ova jednačina povezuje razliku pritiska sa zakrivljenostima i napetostima površine. Young-ova jednačina (ponekad nazvana Young-ovom relacijom) opisuje kontaktni ugao koji se formira kada tečnost-vazdušni interfejs dodiruje čvrstu površinu, povezujući ga sa interfacijalnim napetostima između tri faze (čvrsta-vazduh, čvrsta-tečnost i tečnost-vazduh). Obe jednačine su razvijene od strane Tomasa Younga i ključne su za razumevanje fenomena na interfejsima.

Kako surfaktanti utiču na Young-Laplace-ov pritisak?

Surfaktanti smanjuju površinsku napetost adsorbovanjem na tečnom interfejsu. Prema Young-Laplace-ovoj jednačini, to direktno smanjuje razliku pritiska na interfejsu. Pored toga, surfaktanti mogu stvoriti gradijente površinske napetosti (Marangoni efekti) kada su nerazmjerno raspoređeni, uzrokujući složene tokove i dinamička ponašanja koja nisu obuhvaćena statičkom Young-Laplace-ovom jednačinom. To je razlog zašto surfaktanti stabilizuju pene i emulzije - smanjuju razliku pritiska koja pokreće koalescenciju.

Može li Young-Laplace-ova jednačina predvideti oblik kapljice?

Da, Young-Laplace-ova jednačina, u kombinaciji sa gravitacionim efektima, može predvideti oblik kapljice. U takvim slučajevima, jednačina se obično piše u terminima srednje zakrivljenosti i rešava numerički kao problem graničnih vrednosti. Ovaj pristup je osnova za metodu kapljice za merenje površinske napetosti, gde se posmatrani oblik kapljice usklađuje sa teorijskim profilima izračunatim iz Young-Laplace-ove jednačine.

Koje jedinice treba da koristim sa Young-Laplace-ovom jednačinom?

Za konzistentne rezultate, koristite SI jedinice sa Young-Laplace-ovom jednačinom:

Površinska napetost (γ): njutni po metru (N/m)
Poluprečnici zakrivljenosti (R₁, R₂): metri (m)
Rezultantna razlika pritiska (ΔP): paskali (Pa)

Ako koristite druge jedinice, osigurajte konzistentnost. Na primer, u CGS jedinicama, koristite din po cm za površinsku napetost, cm za poluprečnike i din/cm² za pritisak.

Reference

de Gennes, P.G., Brochard-Wyart, F., & Quéré, D. (2004). Kapilaritet i fenomeni vlaženja: Kapljice, mehurići, biseri, talasi. Springer.
Adamson, A.W., & Gast, A.P. (1997). Fizika hemije površina (6. izd.). Wiley-Interscience.
Israelachvili, J.N. (2011). Međumolekulske i površinske sile (3. izd.). Academic Press.
Rowlinson, J.S., & Widom, B. (2002). Molekularna teorija kapilariteta. Dover Publications.
Young, T. (1805). "Esej o koheziji fluida". Filozofske transakcije Kraljevske društvene, 95, 65-87.
Laplace, P.S. (1806). Traité de Mécanique Céleste, Dodatak knjizi 10.
Defay, R., & Prigogine, I. (1966). Površinska napetost i adsorpcija. Longmans.
Finn, R. (1986). Ravnotežne kapilarne površine. Springer-Verlag.
Derjaguin, B.V., Churaev, N.V., & Muller, V.M. (1987). Površinske sile. Consultants Bureau.
Lautrup, B. (2011). Fizika kontinuirane materije: Egzotične i svakodnevne pojave u makroskopskom svetu (2. izd.). CRC Press.

Spremni za izračunavanje razlika pritiska na zakrivljenim interfejsima? Isprobajte naš Rešavač Young-Laplace-ove jednačine sada i steknite uvide u fenomene površinske napetosti. Za više alata i kalkulatora iz mehanike fluida, istražite naše druge resurse.

Rešavač Young-Laplace-ove jednačine: Izračunaj pritisak na interfejsu

Решавач једначине Young-Laplace

Улазни параметри

Формула

Резултат

Визуализација

Dokumentacija